Az energiasáv-probléma hagyományos megközelítésétől való eltérés három módon valósul meg. Először is megállapítják, hogy van egy olyan kritikus atomi szeparáció Rc≲(2,9±0,1) A, hogy R<Rc esetén a ligandum mentén irányított atomi 3d pályák elektronjait kollektív elektronokként kell kezelni, R>Rc esetén a megfelelő elektronok lokalizált, Heitler-London elektronok. Mivel a 3d hullámfüggvények anizotrópok, ez azt jelenti, hogy egyszerre lehetnek jelen lokalizált és kollektív 3d elektronok. Másodszor, rámutatunk, hogy a lokalizált elektronok engedelmeskednek a Hund-szabálynak, és ezért hozzájárulhatnak egy atomi momentumhoz. Ez azt jelenti, hogy a megfelelő energiaszintek vagy keskeny sávok diszkrét részsávokra oszlanak. A kollektív 3d elektronok bármely momentumát az egyidejűleg jelenlévő lokalizált elektronok indukálják az atomon belüli cserén keresztül. Harmadszor, azt állítják, hogy ha a legközelebbi szomszédos antiferromágneses rend az egész rácsban terjedhet, és a legközelebbi szomszédos irányított 3d pályák félig vagy kevésbé töltöttek, a kollektív elektronok (R<Rc) stabilizálhatók kötési sávok kialakításával. Ha a pályák több mint félig kitöltöttek, akkor az “extra” elektronokat nem lehet a legközelebbi szomszédok közötti antiferromágneses korrelációkkal stabilizálni. Ha antiferromágneses, legközelebbi szomszédokkal való rendeződés nem lehetséges, az elektronok hagyományos fémsávot alkotnak. Ezek a megfigyelések éles kritériumokat adnak a Pauli-féle paramágnesességre, antiferromágnesességre, ferrimágnesességre és ferromágnesességre az átmeneti fémekben és ötvözeteikben. Ezeket arra használják, hogy az elektronkorrelációkat explicit módon bevezessék a kvalitatív energiadiagramok felépítésébe, amelyekből félig empirikus állapotsűrűségi görbék konstruálhatók. Az így kapott modell konzisztens értelmezést biztosít a fázisstabilitás, a mágneses tulajdonságok, az elektron fajhő, a Hall-effektus adatai és az első hosszú periódusú bcc és szoros pakolású átmeneti fémekre és ötvözeteikre vonatkozó alakváltozó mérések számára. A modell csak részben sikeres a második és harmadik hosszú periódus elemeire.
- Elhangzott 1958. szeptember 15-én
DOI:https://doi.org/10.1103/PhysRev.120.67
DOI:https://doi.org/10.1103/PhysRev.120.67